Fondamenti della meccanica atomica
Moltiplichiamo per dx, e integriamo da [simbolo eliminato] a [simbolo eliminato] , osservando che FF* = ff* = |f|2, e tenendo conto delle (65), (62
Pagina 120
Fondamenti della meccanica atomica
Come centro del pacchetto si definisce il baricentro di |f|2, cioè il punto le cui coordinate x, y, z sono date da
Pagina 126
Fondamenti della meccanica atomica
2°Metodo. - Per misurare la velocità di una particella senza ricorrere a due successive osservazioni di posizione, si può utilizzare l'effetto
Pagina 153
Fondamenti della meccanica atomica
(2) Non occorre dire che il procedimento euristico qui riportato non riproduce affatto lo svolgimento storico della teoria (per il quale rinviamo a
Pagina 156
Fondamenti della meccanica atomica
Verh. d. d. Phys. Ges., 2, 237 (1900); Ann. d. Phys., 4, 553 (1901).
Pagina 21
Fondamenti della meccanica atomica
con l = 0, 1, 2,... (l'intero lchiamasi «quanto azimutale» perchè corrisponde al quanto azimutale della teoria di Bohr e Sommerfeld). Con questa
Pagina 218
Fondamenti della meccanica atomica
(2)
Pagina 22
Fondamenti della meccanica atomica
L'equazione lineare del 2° ordine (291) si può trasformare in una del 1° ordine, ma non lineare (del tipo di Riccati) mediante la trasformazione, ben
Pagina 240
Fondamenti della meccanica atomica
d) Forma delle orbite.- Dobbiamo ora tener conto della rimanente condizione di Sommerfeld (323), dove n'(= 0, 1, 2,...) chiamasi quanto radiale.
Pagina 258
Fondamenti della meccanica atomica
Dunque: un'orbita è fisicamente determinabile tanto più esattamente quanto più grande è n. Alle prime orbite (p. es. n = 1, 2...) non si può
Pagina 263
Fondamenti della meccanica atomica
(2)V. bibl. n. 18.
Pagina 269
Fondamenti della meccanica atomica
l= 0 1 2 3 4 5 ...
Pagina 270
Fondamenti della meccanica atomica
k= 1 2 3 4 5 6...
Pagina 270
Fondamenti della meccanica atomica
(2) Questa quantità, che interviene anche in relazione all'elettrone rotante, ha le dimensioni di un numero puro, ed è uguale, come si vedrebbe
Pagina 272
Fondamenti della meccanica atomica
(2)
Pagina 291
Fondamenti della meccanica atomica
Estendiamo ora allo spazio hilbertiano la formula (2): prodotto scalare di due vettori f, g, rappresentanti le funzioni f(x), g(x), o prodotto
Pagina 294
Fondamenti della meccanica atomica
dove L funge da «parametro»: come si è visto al § 2, p. II esistono infinite soluzioni indipendenti (autofunzioni) f = a ciascuna delle quali
Pagina 315
Fondamenti della meccanica atomica
Fissiamo k, e diamo ad m i successivi valori 1, 2, ...: avremo le equazioni
Pagina 322
Fondamenti della meccanica atomica
(2) Il concetto di probabilità si deve intendere qui precisato nel modo spiegato nella nota al § 25 p. II.
Pagina 330
Fondamenti della meccanica atomica
la probabilità 1/2 di trovarla in A o in B, ma per l'insieme delle due, le probabilità dello specchietto precedente diventano rispettivamente 1/2, 0, 0
Pagina 340
Fondamenti della meccanica atomica
(2) Trascuriamo le azioni magnetiche tra le particelle del sistema le quali sono intimamente legate alle correzioni relativistiche che saranno
Pagina 341
Fondamenti della meccanica atomica
(2) Questi autovalori risultano sempre reali, perchè l'operatore è hermitiano.
Pagina 347
Fondamenti della meccanica atomica
(2) La ragione di questo nome si comprende ora immediatamente osservando che per uno di tali stati il vettore ha la forma , e quindi conserva
Pagina 355
Fondamenti della meccanica atomica
(2) Per una discussione più approfondita di questo argomento vedasi p. es. il n. 21 della bibl. e inoltre: A. EDDINGTON, Sur le problème du
Pagina 374
Fondamenti della meccanica atomica
e per k = 1, 2, ...
Pagina 386
Fondamenti della meccanica atomica
dove R è la costante precedente, ed n', n sono due numeri interi. Facendo n'=1, ed n= 2, 3, 4... si hanno le frequenze della serie di Lyman:
Pagina 39
Fondamenti della meccanica atomica
facendo n'=2, ed n = 3, 4, 5... si riottiene la (10) che rappresenta la serie di Balmer: e facendo n' = 3 ed n = 4, 5, 6... si ottengono le frequenze
Pagina 39
Fondamenti della meccanica atomica
(2) Indicheremo in tutto questo capitolo con e la carica dell'elettrone in valore assoluto, e con la sua massa di quiete.
Pagina 418
Fondamenti della meccanica atomica
(2) Tale ipotesi si può del resto giustificare con la considerazione che nessun punto dello spazio-tempo deve risultare privilegiato.
Pagina 424
Fondamenti della meccanica atomica
(1) Analogamente, nella teoria elettromagnetica della luce, l'equazione delle onde (del 2° ordine) è conseguenza delle equazioni di Maxwell (del 1
Pagina 424
Fondamenti della meccanica atomica
dove gli indici e secondo la convenzione già fatta, assumono i valori 1, 2,... N. Si può anche scrivere, riunendo le (266) in una sola formula,
Pagina 427
Fondamenti della meccanica atomica
(2) Quindi le tre componenti dello spin non sono osservabili compatibili: da ciò dipende il fatto che le proprietà dello spin non corrispondono in
Pagina 438
Fondamenti della meccanica atomica
(1) Ricordiamo che, in tutto questo capitolo, si indicano con lettere greche gli indici che assumono i valori 1, 2, 3, 4, e con lettere latine quelli
Pagina 442
Fondamenti della meccanica atomica
Moltiplichiamo l'equazione diDirac(271) per (a sinistra), e poniamo (k =1, 2, 3):
Pagina 442
Fondamenti della meccanica atomica
tutto questo capitolo, si indicano con lettere greche gli indici che assumono i valori 1, 2, 3, 4, e con lettere latine quelli che assumono solo i
Pagina 442
Fondamenti della meccanica atomica
Nel caso poi di manca, come si è detto, la soluzione (341), vale a dire può avere solo il valore (ossia j solo il valore 1/2) come, del resto
Pagina 454
Fondamenti della meccanica atomica
e, ricordando che per la soluzione di cui ci occupiamo si ha j = / 1/2,
Pagina 455
Fondamenti della meccanica atomica
Di qui si traggono notevoli conseguenze. Supponiamo dapprima che En sia un autovalore semplice: in tal caso (2, 1) non può essere essenzialmente
Pagina 468
Fondamenti della meccanica atomica
anche (2, 1) è una autofunzione appartenente allo stesso autovalore, perchè questa equazione è ancora soddisfatta se nella yn si scambiano le con le .
Pagina 468
Fondamenti della meccanica atomica
quindi l'operatore hamiltoniano : ne segue che se (l, 2) è una autofunzione appartenente all'autovalore En, cioè soddisfa l'equazione
Pagina 468
Fondamenti della meccanica atomica
Infatti, consideriamo, p. es., la prima delle autofunzioni (361) e scambiamo in essa le con le : otterremo una nuova autofunzione (2, 1) appartenente
Pagina 469
Fondamenti della meccanica atomica
solo che la densità di probabilità P debba essere simmetrica rispetto allo scambio delle due particelle, ma anche che se (1, 2) rappresenta uno stato
Pagina 470
Fondamenti della meccanica atomica
Infatti, sia (1, 2) non simmetrica nè antisimmetrica: se essa rappresentasse uno stato possibile, sarebbe altrettanto di (2, 1) e quindi delle loro
Pagina 470
Fondamenti della meccanica atomica
dei numeri 1, 2,... N. La soluzione generale sarà una combinazione lineare di tutte quelle così ottenute. Di queste combinazioni ve ne è una
Pagina 477
Fondamenti della meccanica atomica
dove i coefficienti sono ricavati dalle (185'), che nel caso attuale si scrivono, prendendo k = 1 (per k = 2 si avrebbe un sistema equivalente):
Pagina 482
Fondamenti della meccanica atomica
(Si noti che, nel caso , si ha a 0 e quindi mancano gli stati corrispondenti ad i = 1, 2, 3).
Pagina 489
Fondamenti della meccanica atomica
(2) ZS. f. Phys., 49, (1928), p. 619.
Pagina 496
Fondamenti della meccanica atomica
(2) Il nichel cristallizza nel sistema monometrico, ed il reticolo cristallino è cubico a facce centrate. Le facce di ottaedro hanno simbolo (111).
Pagina 75
Fondamenti della meccanica atomica
(2)
Pagina 92
Fondamenti della meccanica atomica
Consideriamo p. es. il caso delle condizioni (α). Utilizzando l'espressione (2) dell'integrale generale, si tratta di ricercare due valori, non
Pagina 93
Accademia della crusca
